谢邀 。我年青时特欣赏相对论爱因斯坦相对论简单解释，如获至宝，如痴如醉 。随着阅历与不断反思，才觉得如人泥潭，如梦初醒：它就是绣拳花腿的空架，是搞乱理论物理的总根源 。
文章插图
狭义相对论的要害把牛顿的静止参照系换成爱氏的运动参照系，虽然异曲同工，光速不变没错，洛伦兹变换没错，因为参照系可任选 。“相对的参照系vs相对的解析式”，“不同参照系vs不同解析式”，这才是相对论的本义，不是爱因斯坦的特权 。选择最好的参照系，本该是物理学家的良心 。
参照系变换因子：1/√(1-v2/c2)，v是参照系的速度 。推导质能方程时，先用静止参照系，而后换成运动参照系，积分时把初始质量(m≠0)偷换成静止质量(m=0) 。质能方程是不成立的 。
第一段：根据经典论，设外力F作用在质量m的物系上，在dt瞬间，dp=Fdt，有①：dt=dp/F 。同时ds，有②：dE=Fds=Fvdt，将①代入②有③：dE=vdp=vd(mv)=v2dm0+mvdv 。
第二段：根据狭义论：m=m0/√(1-v2/c2)，得m2(c2-v2)=m02c2，两边微分后，有④：mvdv=(c2-v2)dm 。将④代入③得：dE=c2dm，两边积分有⑤：?dE=?c2dm(m0→m)，则E=mc2-m0c2 (=ΔE=E-E0) 。
点评：第一段与第二段的参照系截然不同，违背同一律 。第⑤积分下限m0(=0)是第一段的初始质量m(≠0)，此处对质量的积分显然牵强附会 。
例1：分析列车(匀直v)上乘客(质量m)运动状态 。比较经典论与狭义论，孰优孰劣见分晓 。
按经典论分析：以乘客任意空间点为静止参照系，乘客连同列车一起做匀直运动，不必考虑乘客与列车之间的内力 。乘客连同列车一起受到铁轨摩擦力(f)与牵引力(F)作用 。有方程：F-f=ma=0，乘客速度(v\\’)=列车速度(v)，其动能Ek=?mv2 。
按狭义论分析：以运动的列车为参照系，乘客与列车相对静止，但乘客速度(v\\’)≠列车速度(v)，需要相对论因子：v\\’=v/√(1-v2/c2)，其动能Ek=?mv\\’2=?m(v/√(1-v2/c2))2 。
显然，经典动力学体系，选择静止空间为参照系，简洁明快 。狭义相对论选择运动质点为参照系，虽然异曲同工，但累赘造作 。
真正的质能方程，可以直接用牛顿第二定律推导出来：电子与质子的自旋或转动惯量，反映粒子内秉的引力质量、引力势能、电偶极子、电荷、自旋角动量（动量矩） 。以下简推：
由于光速空间涟漪的摩擦啮合，电子与质子以光速自旋，其半径处的引力势能：Ep=(mc2/R)R=mc2 。电子的引力势能：Ep=9.1e-31c2=0.51MeV，质子的引力势能：Ep=1.73e-27c2=938MeV 。
广义相对论的要害广义相对论以电梯自由落体思想实验为引子，以非惯性系为参照系，以张量场为基础，否定真空物质性，而引力场方程难解难分 。
例2.分析自由落体电梯乘客的运动状态 。比较经典论与广义论，孰优孰劣见分晓 。
按经典论分析：以乘客空间任意点为静止参照系，乘客(质量为m)连同电梯一起做自由落体，不必考虑乘客与电梯之间的内力 。乘客只受地球重力作用：G=mg，随着地球重力半径的变化(ΔR)，乘客释放能量：ΔE=mgΔR 。
按广义论分析：以加速运动的电梯为运动参照系，乘客受到底板弹力(N)与地球重力(G)保持静止状态，与电梯是否惯性参照系无关，即：G-N=ma=0，乘客释放能量：ΔE=0 。
显然：经典动力学分析，选择静止空间为参照系符合人择原理，乘客的确像一个炮弹在坠落 。广义相对论选择加速电梯为参照系，说乘客静止，不释放能量，违背应有的直觉 。
爱因斯坦的引力场方程有两种，A式是否定真空介质的膨胀宇宙模式，B式是承认真空的绝对宇宙模式，但爱因斯坦举棋不定，还是放弃了宇宙真空场 。A式：Gμv=Rμv-?gμvR=(8πG/c^4)Tμv 。B式：Gμv=Rμv-?gμvR=(8πG/c^4)Tμv-Λgμv 。其中：
引力张量Gμν，爱因斯坦模仿（抄袭）牛顿动力学体系的泊松方程▽2Φ=4πρ，或△φ=f，即(?2/?x2+?2/?y2+ ?2/?z2)φ(x,y,z) =f(x,y,z)，其中：△是拉符=哈符▽的平方，f 和 φ 可以是欧氏空间流形上的实数或复数值方程 。f=0时是拉普拉斯方程△φ=0即?2φ/?x2+?2φ/?y2+?2φ/?z2=0，是不含时的椭圆型的线性方程 。若无引力场：△Φ=0；若有引力场：△Φ=f，f是引力场质量分布，适合电场/磁场/热场分布 。
里奇张量Rμν：是黎曼曲率Rμνρσ矩阵的迹 。R是曲率，R=g^λk*Rλk 。
能动张量Tμν：张量与坐标系无关，无物理意义 。四维4×4=16分量：①能量密度T00，②动量密度T/01/02/03/10/20/30，③应力张量T11/12/13/21/22/23/31/32/33 。
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